تکنولوژی فیبر‌نوری 33 صفحه ppt

تکنولوژی فیبر‌نوری

فرمت فایل: ppt

تعداد صفحات: 33

حجم فایل: 342 کیلو بایت

قسمتی از محتوای فایل و توضیحات:

تکنولوژی فیبر‌نوری

 


از این که از سایت ما اقدام به دانلود فایل ” تکنولوژی فیبر‌نوری ” نمودید تشکر می کنیم

هنگام دانلود فایل هایی که نیاز به پرداخت مبلغ دارند حتما ایمیل و شماره موبایل جهت پشتیبانی بهتر خریداران فایل وارد گردد.

فایل – تکنولوژی فیبر‌نوری – با کلمات کلیدی زیر مشخص گردیده است:
تکنولوژی فیبر‌نوری

پاورپوینت فناوری های قرن 21 45 صفحه ppt

فناوری های قرن ۲۱

فرمت فایل: ppt

تعداد صفحات: 45

حجم فایل: 2.643 مگا بایت

قسمتی از محتوای فایل و توضیحات:

فناوری های قرن ۲۱

 


از این که از سایت ما اقدام به دانلود فایل ” پاورپوینت فناوری های قرن 21 ” نمودید تشکر می کنیم

هنگام دانلود فایل هایی که نیاز به پرداخت مبلغ دارند حتما ایمیل و شماره موبایل جهت پشتیبانی بهتر خریداران فایل وارد گردد.

فایل – پاورپوینت فناوری های قرن 21 – با کلمات کلیدی زیر مشخص گردیده است:
فناوری های قرن 21

دانلود پاورپوینت ذرات بنیادی اتم 7 صفحه ppt

جرم ذرات بنیادی بسیار کوچک است ، از اینرو آنها را می‌توان تا سرعت بالایی رساند مانند فوتونها که بدون جرم بوده و بالاترین سرعت ممکن «سرعت نور) را دارا هستند سبکترین ذره با جرم غیر صفر الکترون است

فرمت فایل: ppt

تعداد صفحات: 7

حجم فایل: 2.27 مگا بایت

قسمتی از محتوای فایل و توضیحات:

اتم و ذرات بنیادی

جهان ، بزرگ‌ترین مجموعه ممکن است که از ذرات بنیادی شکل یافته است. این ذرات توسط نیروهای گرانشی ، الکترومغناطیسی و هسته‌ای به هم پیوند یافته‌اند. سلسله مراتب ساختمانی آن در فضا ( از هسته‌های اتم گرفته تا ابر کهکشانها) و سیر تکاملی آن (از گوی آتشین تا اشکال کنونی) توسط ویژگیهای ذرات بنیادی و برهمکنش آنها اداره می‌شود. بنابراین ، تشریح ساختمان جهان و تکامل آن بر اساس خواص و برهمکنش ذرات بنیادی صورت می‌گیرد.

ماده جهان از ذرات بنیادی تشکیل شده است. اجسام ، بدن انسان ، ستارگان و … سیستم‌هایی متشکل از ذرات بنیادی هستند که از نظر تعداد و نحوه جفت و جور شدن با هم تفاوت دارند. بنابراین ، وجود ذرات بنیادی باید در تمام پدیده‌های جهان ملموس باشد. فیزیک ذرات بنیادی درک عمیقتر و دید بالایی را در مورد ساختمان و تکامل اجسام منفرد مانند اتم‌ها ، مولکول‌ها ، بلورها ، صخره‌ها ، سیارات ، ستارگان ، منظومه‌های ستاره‌ای و کل جهان ارائه می‌دهد. برای همین مطالعه ذرات بنیادی برای فیزیک معاصر و بخصوص اختر فیزیک و کیهان شناسی اهمیت اساسی دارد.

خواص ذرات بنیادی

* ذرات بنیادی دیده نمی‌شوند.

جرم ذرات بنیادی

جرم ذرات بنیادی بسیار کوچک است ، از اینرو آنها را می‌توان تا سرعت بالایی رساند. مانند فوتونها که بدون جرم بوده و بالاترین سرعت ممکن «سرعت نور) را دارا هستند. سبکترین ذره با جرم غیر صفر الکترون است با جرمی در حدودme = 9×10-28 gr اغلب به عنوان واحدی برای سنجش جرم سایر ذرات به کار می‌برند. جرم پروتون برابر mp=1836me و جرم نوترون mn=1838.6me می‌باشد.

 


از این که از سایت ما اقدام به دانلود فایل ” دانلود پاورپوینت ذرات بنیادی اتم ” نمودید تشکر می کنیم

هنگام دانلود فایل هایی که نیاز به پرداخت مبلغ دارند حتما ایمیل و شماره موبایل جهت پشتیبانی بهتر خریداران فایل وارد گردد.

فایل – دانلود پاورپوینت ذرات بنیادی اتم – با کلمات کلیدی زیر مشخص گردیده است:
خواص ذرات بنیادی;ذرات بنیادی دیده نمی‌شوند;جرم ذرات بنیادی;انرژی ذرات بنیادی;عدد باریونی;عدد لپتونی;تعریف ذرات بنیادی واقعی;هادرون ها

دانلود مقاله پابلو روئیز پیكاسو 33 صفحه doc

پابلو روئیز پیكاسو یكی از پركارترین و بانفوذترین هنرمندان قرن بیستم است او در نقاشی، مجسمه‌سازی، قلم‌زنی، طراحی و سفال‌گری هزاران اثر خلق كرده است او مكتب كوبیسم را به همراه جرجیس براك(Georges Braque) در میان نقاشان جا انداخت و فن اختلاط رنگ بر پردة نقاشی را به عالم هنر معرفی كرد

فرمت فایل: doc

تعداد صفحات: 33

حجم فایل: 94 کیلو بایت

قسمتی از محتوای فایل و توضیحات:

پابلو روئیز پیكاسو یكی از پركارترین و بانفوذترین هنرمندان قرن بیستم است. او در نقاشی، مجسمه‌سازی، قلم‌زنی، طراحی و سفال‌گری هزاران اثر خلق كرده است. او مكتب كوبیسم را به همراه جرجیس براك(Georges Braque) در میان نقاشان جا انداخت و فن اختلاط رنگ بر پردة نقاشی را به عالم هنر معرفی كرد.پیكاسو در بیست‌وپنجم اكتبر سال 1881 در مالاگا، شهری در اسپانیا به دنیا آمد. او فرزند یك نقاش تحصیل كرده به نام جوز روئیزبلنكو (Jose Ruis Blanco) و ماریاپیكاسو (Maria Picasso) بود كه از سال 1901 نام خود را به نام خانوادگی مادرش تغییر می‌دهد. پابلو از همان دوران كودكی به نقاشی علاقه پیدا می‌كند و از ده سالگی نزد پدرش كه معلم یك آموزشگاه هنری بود. اصول اولیة نقاشی را فراگرفت و دوستانش را با كشیدن نقاشی بدون بلند كردن قلم یا نگاه كردن به كاغذ سرگرم می‌ساخت.در سال 1895 به همراه خانواده به بارسلونا تغییر مكان دادند و پیكاسو در آنجا در آكادمی هنرهای عالی به نام لالنجا (La Lonja) به تحصیل مشغول شد. در اوایل كار، دیدار او از مكانها و گروه‌های مختلف هنری تا سال 1899 در پیشرفت هنریش بسیار تأثیرگذار بود. در سال 1900 میلادی اولین نمایشگاه پیكاسو در بارسلونا تشكیل شد. در پاییز همان سال به پاریس رفت تا در آنجا مطالعاتی در ابتدای قرن جدید داشته باشد و در آوریل 1904 در پاریس اقامت كرد و در آنجا به وسیلة آثار امپرسیونیست خود به شهرت رسید. پیكاسو زمانی كه به كار مشغول نبود، از تنها ماندن خودداری می‌كرد و به همین دلیل در مدت كوتاهی حلقة دوستانش كه شامل گیلائوم آپولنییر(Guillaume Apollinaire)، ماكس جاكب (Max Jacob) و لئواستین (Leo Stein) و همچنین دو دلال بسیار خوب به نام‌های آمبوریسه ولارد (Amborise Vollard) و برس‌ول (Berthe Weel) بود، شكل گرفت. در این زمان خودكشی یكی از دوستانش به روی پابلوی جوان تأثیر عمیقی گذاشت و تحت چنین شرایطی دست به خلق آثاری زد كه از آن به عنوان دورة آبی (Blue Period) یاد می‌كنند. در این دوره بیشتر به ترسیم چهرة آكروبات‌ها، بندبازان، گدایان و هنرمندان می‌پرداخت و در طول روز در پاریس به تحقیق بر روی شاهكارهایش در لوور (Louvre) و شبها به همراه هنرمندان دیگر در میكده‌ها مشغول می‌شد. پابلوپیكاسو در دورة آبی بیشتر رنگ‌های تیره را در تابلوهای نقاشی خود به كار می‌گرفت. اما پس از مدت كوتاهی اقامت در فرانسه با تغییر ارتباطات، جعبة رنگ او به رنگهای قرمز و صورتی تغییر پیدا كرد. به همین دلیل به این دوره دوره رز (Roze Period) می‌گویند. در این دوران پس از دوستی با برخی از دلالان هنر، شاعر آن زمان ماكس‌جاكب و نویسندة تبعیدی آمریكایی، گرترود استین (Gertrude Stein) و برادرش لئو (Leo) كه اولین حامیان او بودند، سبك او به طور محسوسی عوض شد به طوری‌كه تغییرات درونی او در آثارش نمایان است. و تغییر سبك او از دورة آبی به دورة رز در اثر مهم او به نام لس‌دیموسلس اویگنون (Les Demoiselles Ovignon) نمونه‌ای از آن است. كار پابلوپیكاسو در تابستان سال 1906، وارد مرحلة جدیدی شد كه نشان از تأثیر هنر یونان شبه جزیرة ایبری و آفریقا بر روی او بود كه به این ترتیب سبك پرتوكوبیسم (Protocubism) را به وجود آورد كه توسط منتقدین نقاش معاصر مورد توجه قرار نگرفت. در سال 1908 پابلوپیكاسو و نقاش فرانسوی جرجیس‌براك متأثر از قالب امپرسیونیسم فرانسوی سبك جدیدی را در كشیدن مناظر به كار بردند كه از نظر چندین منتقد از مكعبهای كوچكی تشكیل شده است. این سبك كوبیسم نام گرفت و بعضی از نقاشیهای این دو هنرمند در این زمینه آنقدر به هم شبیه هستند كه تفكیك آنها بسیار مشكل است. سیر تكاملی بعدی پابلو در كوبیسم از نگاه تحلیلی (11ـ1908) به منظر ساختگی و تركیبی كه آغاز آن در سالهای 13ـ1912. بود ادامه داشت در این شیوه رنگ‌های نمایش داده شده به صورت صاف و چند تكه، نقش بزرگی را ایفا می‌كند و بعد از این سال‌ها پیكاسو همكاری خود را در بالت و تولیدات تئاتر و نمایش در سال 1916 آغاز كرد و كمی بعد از آن آثار نقاشی خود را با سبك نئوكلاسیك و نمایش تشبیهی عرضه كرد. این نقاش بزرگ در سال 1918 با الگا (Olgo)، رقاص بالت ازدواج كرد و در پاریس به زندگی خود ادامه داد و تابستان‌هایش را نیز در كنار ساحل دریا سپری می‌كرد. از سال 1925 تا 1930 درگیر اختلاف عقیده با سوررئالیست‌ها بود و در پاییز سال 1931 علاقمند به مجسمه‌سازی شد و با ایجاد نمایشگاههای بزرگی در پاریس و زوریخ و انتشار اولین كتابش به شهرت فراوانی رسید. در سال 1936 جنگ داخلی اسپانیا شروع شد كه تأثیر زیادی به روی پیكاسو گذاشت به طوری‌كه تأثیر آن را می‌توان در تابلوی گورنیكا ـ Guernicoـ (1937) دید. در این پردة نقاشی بزرگ، بی‌عاطفگی، وحشی‌گری و نومیدی حاصل از جنگ به تصویر كشیده شده است . پابلو اصرار داشت كه این تابلو تا زمانی كه دموكراسی ـ كشور اسپانیا به حالت اول برنگردد به آنجا برده نشود. این تابلوی نقاشی به عنوان یكی از پرجاذبه‌ترین آثار در موزة‌ مادرید سال 1992 در معرض نمایش قرار گرفت.حقیقت این است كه پیكاسو در طول جنگ داخلی اسپانیا، جنگ جهانی اول و دوم كاملاً بی‌طرف بود از جنگیدن با هر طرف یا كشوری مخالفت می‌كرد. او هرگز در این مورد توضیحی نداد. شاید این تصور به وجود آید كه او انسان صلح‌طلبی بود اما تعدادی از هم عصرانش از جمله براك بر این باور بودند كه این بی‌طرفی از بزدلی‌اش ناشی می‌شد.

33 صفحه فایل Word قابل ویرایش

 


از این که از سایت ما اقدام به دانلود فایل ” دانلود مقاله پابلو روئیز پیكاسو ” نمودید تشکر می کنیم

هنگام دانلود فایل هایی که نیاز به پرداخت مبلغ دارند حتما ایمیل و شماره موبایل جهت پشتیبانی بهتر خریداران فایل وارد گردد.

فایل – دانلود مقاله پابلو روئیز پیكاسو – با کلمات کلیدی زیر مشخص گردیده است:
پابلو روئیز پیكاسو کیست;پابلو روئیز پیکاسو ;اختلاط رنگ بر پرده نقاشی ;پابلو روئیز پیکاسو نقاشی;مجسمه سازی قلم زنی;طراحی و سفال‌گری

The Scientist February 2017 مجله دانشمند 88 صفحه rar

The Scientist February 2017 The Scientist مجله دانشمند

فرمت فایل: rar

تعداد صفحات: 88

حجم فایل: 14.681 مگا بایت

قسمتی از محتوای فایل و توضیحات:

The Scientist February 2017
The Scientist
مجله دانشمند

زبان اصلی

 


از این که از سایت ما اقدام به دانلود فایل ” The Scientist February 2017 مجله دانشمند ” نمودید تشکر می کنیم

هنگام دانلود فایل هایی که نیاز به پرداخت مبلغ دارند حتما ایمیل و شماره موبایل جهت پشتیبانی بهتر خریداران فایل وارد گردد.

فایل – The Scientist February 2017 مجله دانشمند – با کلمات کلیدی زیر مشخص گردیده است:
The Scientist February 2017;The Scientist;مجله دانشمند

کتاب فن اوری نانو 84 صفحه rar

کتاب فن اوری نانو

فرمت فایل: rar

تعداد صفحات: 84

حجم فایل: 1.144 مگا بایت

قسمتی از محتوای فایل و توضیحات:

کتابی کامل درباره نانو میباشد

 


از این که از سایت ما اقدام به دانلود فایل ” کتاب فن اوری نانو ” نمودید تشکر می کنیم

هنگام دانلود فایل هایی که نیاز به پرداخت مبلغ دارند حتما ایمیل و شماره موبایل جهت پشتیبانی بهتر خریداران فایل وارد گردد.

فایل – کتاب فن اوری نانو – با کلمات کلیدی زیر مشخص گردیده است:
کتاب فن اوری نانو

بررسی مبانی راكتورهای اتمی 82 صفحه docx

بررسی مبانی راكتورهای اتمی

فرمت فایل: docx

تعداد صفحات: 82

حجم فایل: 4.061 مگا بایت

قسمتی از محتوای فایل و توضیحات:

بررسی مبانی راكتورهای اتمی

فهرست مطالب

عنوان صفحه

مقدمه ………………………… 1

فصل اول: مبانی راكتورهای هسته ای

بخش اول: فیزیك اتمی و هسته ای:

اتم و هسته:…………. 5

ایزوتوپ ها:…………. 5

واكنشهای هسته ای …….. 6

واكنش زنجیره ای………. 8

دسته بندی انواع راكتورها: 9

چرخة نوترون در راكتورهای حرارتی: 10

بخش دوم: اصول فیزیكی ساختمان راكتورهای هسته ای:

تولید برق:……………. 13

راكتورهای برق هسته ای:…. 16

راكتورهای آب سبك:……… 17

راكتورهای آب تحت فشار….. 21

راكتورهای آب جوشان:……. 24

راكتورهای آب سنگین:……. 25

راكتور كاندور:………… 25

راكتور آب سنگین مولد بخار: 26

راكتور كند شونده با گرافیت:.. 26

راكتورهای ماگنوس:………… 27

راكتور پیشرفت خنك شونده با گاز 30

راكتورهای سریع زاینده:……. 30

عنوان صفحه

فصل دوم: مبانی نیروگاههای هسته ای:

نیروگاه هسته ای:………….. 33

راكتور هسته ای:…………… 35

انرژی هسته ای:……………. 38

فصل سوم: كنترل راكتور

بخش اول: اثرهای سیستم كنترل راكتور

شكل زهر كنترل:……………. 42

سیستم های كنترل در راكتور….. 47

بحرانی كردن راكتور………… 49

بخش دوم: كارگردانی راكتورها

زهرهای حاصل از شكافت:……… 51

تشكیل محصولات شكافت: ………. 53

فصل چهارم: ایمنی هسته ای و حفاظت در برابر تابش:

ایمنی هسته ای: ……………. 55

حفاظت در برابر تابش………… 56

فصل پنجم: مواد مورد نیاز در راكتورهای هسته ای:

بخش اول: سوخت:

اورانیوم:…………………. 60

پلوتونیوم:…………………. 60

بخش دوم:

سوخت هسته ای:……………….. 62

غنی سازی اورانیوم:…………… 62

عنوان صفحه

آبشار …………………….. 63

فاكتور جداسازی:……………… 63

قدرت جداسازی:……………….. 64

بخش سوم :

روش های غنی‌سازی : …………… 65

روش الكترومغناطیسی: …………. 65

روش پخش گازی:………………. 66

روش سانتریفوژ:………………. 69

فرایند جت:………………….. 70

روش غنی سازی با لیزر:………… 71

هزینة غنی سازی:……………… 72

ذخایر جهانی اورانیوم: ……….. 75

فصل آخر: نتیجه گیری

منابع و مأخذ

اصطلاحات انگلیسی

مقدمه:

برنامه استفاده از انرژی هسته‌ برای تولید برق در ایران در سال 1353 آغاز شد و پس از مشكلات ناشی از جنگ تحمیلی، لزوم بازنگری برنامه های قبلی و مسائل اقتصادی كه كشور ما با آن روبرو است دوباره در صدر برنامه های دولت قرار گرفته است. از طرف دیگر استفاده از انرژی هسته ای در جهان و ساخت نیروگاههای هسته ای در 40 سال گذشته بطور پیوسته ادامه داشته و در حال حاضر 17% از انرژی برق در جهان از انرژی هسته ای تأمین می شود. كشورهای در حال توسعه، چه آنهایی كه منبع انرژی دیگری در اختیار ندارند و چه كشورهایی كه همراه با منابع دیگر می خواهند از این تكنولوژی جدید نیز برای تولید انرژی برق استفاده كنند، با مسائل خاصی مواجه هستند. كمبود سرمایه، فقدان نیروی انسانی كاردان، ضعف ارگان های تشكیلاتی و مقرراتی، عدم آمادگی صنایع محلی برای مشاركت و بالاخره موضوعات سیاسی در رابطه با انتقال دانش فنی و نظام منع گسترش سلاح هسته ای مهمترین موضوعات در رابطه با ساخت و بهره برداری از نیروگاههای هسته ای است.

پیش بینی مصرف برق، لزوم توسعة وسیع ظرفیت تولید موجود را نشان می دهد با توجه به اهمیت ذخیرة انرژی و بهبود بازدهی استفاده از آن، انرژی هسته ای به عنوان گزینه ای اجتناب ناپذیر با نقشی مهم در برآوردن نیاز آیندة انرژی برق در جهان تجلی می كند.

نیازهای فزایندة جهان به انرژی همراه با مسایل محیطی ناشی از گسترش روزافزون باكارگیری منابع سوخت فسیلی و نیز كاهش سریع این منابع، عواملی هستند كه احتمالاً خط مشی های آتی انرژی در كشورهای عضو آژانس را تحت تأثیر قرار خواهند داد.

 


از این که از سایت ما اقدام به دانلود فایل ” بررسی مبانی راكتورهای اتمی ” نمودید تشکر می کنیم

هنگام دانلود فایل هایی که نیاز به پرداخت مبلغ دارند حتما ایمیل و شماره موبایل جهت پشتیبانی بهتر خریداران فایل وارد گردد.

فایل – بررسی مبانی راكتورهای اتمی – با کلمات کلیدی زیر مشخص گردیده است:
بررسی مبانی راكتورهای اتمی; مبانی راكتورهای اتمی

مقاله معرفی یك تابع مطلوبیت برای دستیابی به كیفیت Six sigma 35 صفحه doc

مقاله معرفی یك تابع مطلوبیت برای دستیابی به كیفیت Six sigma در 35 صفحه ورد قابل ویرایش

فرمت فایل: doc

تعداد صفحات: 35

حجم فایل: 78 کیلو بایت

قسمتی از محتوای فایل و توضیحات:

مقاله معرفی یك تابع مطلوبیت برای دستیابی به كیفیت Six sigma در 35 صفحه ورد قابل ویرایش

مهندسین اغلب برای رسیدن به سطح بالایی از روند تولیدات و یا كیفیت
Six sigma ، به بهینه سازی و ارزیابی فرآیندهایی می‌پردازند كه دارای ویژگی های كیفی متعددی هستند. توابع فعلی كیفیت در عین اینكه می‌توانند در تحقق بخشیدن به اهداف چند گانه موثر واقع شوند دارای نقاط ضعفی نیز هستند. یكی از این نقاط ضعف و محدودیت ها این است كه توابع فعلی نمی‌توانند توضیح روشنی برای اثر مشترك میانگین و پراكندگی كیفیت داشته باشند. به همین دلیل مهندسین كه هنگام تولید محصولات، از این توابع استفاده می‌كنند یا نمی‌توانند به محصولات مورد نظر خود برسند و یا در صورت تولید این محصولات، آنها را با صرف هزینه‌های اضافی بدست می‌آورند. در این مقاله تابع مطلوبیتی مطرح شده است كه فاقد این نقاط ضعف است. این تابع پیشنهادی قادر است با توجه به فرضیاتی كه در مبحث Six sigma مطرح است « محصول موثر » [1] را تخمین بزند.

همچنین بهتر از توابع دیگر می‌تواند میزان تغییرات را توجیه كند. برای آنكه متوجه شوید این تابع پیشنهادی تا چه اندازه می‌تواند به شما در رسیدن به سطح بالاتری از كیفیت كمك كند و در ارزیابی دقتی قابلیتهای فرآیند یاری‌تان نماید مثالی دربارة جوش‌كاری قوسی برای شما ارائه داده‌ایم.

توجه: yield به معنی بازده نیز هست اما در این متن در همه جا این كلمه به صورت
«محصول» ترجمه شده است.

ما معتقدیم هنگامی‌كه داده‌های مربوط به پراكندگی در دسترس شما قرار دارد بهتر است از این تابع مطلوبیت برای تسهیل بخشیدن به بهینه‌سازی چند معیاری استفاده كنید.

Copyright @ 2003 john wiley & sons Ltd
كلمات كلیدی:

بهینه‌سازی چند معیاری multicriterion optimization :

روش سطحی جواب respanse surface methodologh :

طراحی نیرومند ـ طراحی درست و صحیح robust design :

1 ـ مقدمه

مهندسین هنگام طراحی محصولات یا فرآیندها، پارامترهای طراحی رابه گونه‌ای طراحی می‌كنند كه منجر به تركیب مناسبی از ویژگی‌ها یا معیارهای كیفی بشود. برای مثال در جوش‌كاری قوسی، مهندس هنگام تولید قسمت خاصی از یك محصول، باید سرعت حركت و زاویة‌ مشعل جوشكاری را به گونه‌ای تنظیم كند كه میزان گودافتادگی، تحدب و زمان چرخه، مطلوب شود. هدف روش‌های سطحی جواب یا RSM ها، مدل‌سازی ویژگی‌های فرآیند است به طوری كه بتوان هنگام بهینه‌سازی فرآیند ازاین مدل‌ها بهره گرفت.(برای اطلاع بیشتر به Box & Draper ، Khuri & cornell و Myers & Montagomery رجوع كنید). این نوع مدل سازی مستلزم تجربه است. هر فردی با استفاده از RSM ها می‌تواند مدل‌هایی را دربارة ویژگی‌های فرآیندی كه درحال مطالعه‌اش است ایجاد كند و میزان تغییرپذیری فرآیند را تخمین بزند. در كنار این مدل‌ها باید با استفاده از اطلاعاتی كه قابل حصول هستند اهداف خاص را مشخص كرد. بطوری كه پس از بهینه‌سازی این اهداف،‌‌ آن چیزی كه حاصل می‌شود واقعاً یك محصول مطلوب باشد.

توابعی كه مجموعه‌ای از ویژگی‌ها را به یك هدف خاص تبدیل می‌كنند توابع مطلوبیت نام دارند و به صورت نوشته می‌شوند. منابعی كه دربارة توابع مطلوبیت وجود دارند عبارتند از: castillo و همكارانش، Derringer ، Derriger & suich ، Harrington ، kim& Lin توجه داشته باشید توابع مطلوبیت معمولاً دربارة بستة ] 1 و0 [قرار دارند.

اولین توابع مطلوبیت توسط هارینگتون (Harrington) مطرح شدند. وی توابع توان دار را برای محاسبه مطلوبیت‌هایی در نظر گرفت كه با معیارهای فردی1 همراه بودند و استفاده از از میانگین هندسی را برای ارزش‌گذاری این معیارها و محاسبة مطلوبیت كل در نظر گرفت. Derringer ، Derriger & suich ، فرم‌های توابعی و طرح‌های ارزش‌گذاری به متد هارینگتون را مورد انتقاد قرار دادند زیرا به اعتقاد آنها این فرم‌ها و متدها بیش از اندازه سخت بودند. در عوض، این افراد مجموعه توابعی را معرفی كردند كه به كمك آنها می‌شود ارزش هدف2 را در هر منطقه‌ای بین مشخصات محصول قرار داد. برای ایجاد سهولت در كار، castillo و همكارانش مطلوبیت معیارهای فردی ذكر شده توسط Derringer را بسط و توسعه دادند. این عمل بسیار سودمند بود زیرا باعث شد مهندسین و طراحان مبتنی بر گرادیان (gra dient – based) هنگام بهینه‌سازی توابع مطلوبیت عملكرد بهتری داشته باشند. kim و Lin توابع قبلی را كه دربارة‌ مطلوبیت وجود داشت مورد انتقاد قرار دادند زیرا به اعتقاد آنها این توابع به وابستگی بین yi حساسیت داشتند همچنین توابع اصلاح شده‌ای را برای معیارهای فردی پیشنهاد دادند كه به كمك آنها می‌توان خطاهای احتماعی RSM را پیش‌بینی كرد. اخیراً روش‌های Six sigma و مفاهیم طراحی مربوط به آن تأثیر بسزایی بر روی طراحی فرآیندها دارند.

هدف Six sigma این است كه ورودی‌های را به گونه‌ای تعیین می‌كند كه میانگین و واریانس ویژگی‌های طراحی منجر به ایجاد درصد بالایی از واحدهایی شوند كه با ویژگی طراحی مطابقت داشته باشند (حتی زمانی كه فرآیند به طور پیش‌بینی نشده‌ای تغییر كند).

بنابراین مفهوم «مطلوبیت» در طراحی محصول الزاماً به معنای كنش متقابل بین میانگین و واریانس ویژگی‌های خاص است. مهمترین ایرادی كه از تعریف قطعی استاندارد Six sigma می‌توان گرفت این است كه استاندارد عموماً بر حسب یك معیار كیفی واحد تعریف شده است (رجوع شود به Harry). انگیزه‌ی مهمی‌كه باعث شده است تابع مطلوبیت جدیدی در این مقاله مطرح شود این است كه بتوان تعریف گسترده‌ای از كیفیت Six sigma ارائه داد و این استاندارد را به گونه‌ای تعمیم داد كه معیارهای چندگانه را نیز در برگیرد. به طور كل ممكن است بعضی از معیارها؛ مشخصات محصول همخوانی نداشته باشند و برخی دیگر مربوط به هدفی بشوند كه محصول یا فرآیند به خاطر آن طراحی شده است هدف، بدست آوردن تابع مطلوبیتی است كه بعد از حل آن مشخص شود كه آیا طراح محصول یا فرآیند به سطح كیفی Six sigma رسیده است یا خیر.

به طور خلاصه، تحقیقاتی كه بر روی توابع مطلوبیت صورت گرفته است منجر به ایجاد توابع مطلوبیت انعطاف‌پذیری شده است: توابعی كه اجازه می‌دهند تكنیك‌های تحقیقاتی gradient – based (مبتنی بر گرادیان) عملكرد خوبی داشته باشند و نیز باعث می‌شوند وابستگی‌هایی كه به دلیل كمبود اطلاعات به وجود می‌آیند تأثیر كلی بر روی تصمیم‌گیری داشته باشند اما این توابع و روش RSM نیز دارای نقاط ضعف مهمی‌هستند كه عبارتند از:‌

اغلب RSM هایی كه برای مدل‌سازی ارزش‌های میانگین فرآیند به كار می‌روند، می‌توانند اطلاعاتی را درباره‌ی میزان تغییرپذیری فرآیند در اختیار كاربر قرار دهند. اكثر اوقات یك كنش و تأثیر متقابل بین میانگین و انحراف معیار وجود دارد و این دو تأثیر بسزایی بر روی محصول و درنتیجه میزان سوددهی دارند. ما معتقدیم بهینه‌سازی همزمان چند میانگین و واریانس با استفاده از توابع مطلوبیت استاندارد مشكل آفرین است زیرا اهمیت نسبی هر یك از این میانگین‌ها تا حد زیادی به واریانس ویژگی‌ها بستگی دارد.
همانگونه كه در بخش 4 نشان خواهیم داد (بخش مورد پژوهش) روش‌های فعلی به راحتی به ایجاد موقعیت‌هایی می‌انجامد كه نمی‌توان در این موقعیت‌ها اهداف كیفی را تحقق بخشید.

4 ـ مورد پژوهشی : جوش‌كاری قوسی جوش نواری (جوش گوشه)

نمونه‌ای كه در زیر مطرح می‌كنیم با استفاده از توابع مطلوبیت (از جمله متد هارینگتون) بهنیه‌سازی شده است. در اینجا در نظرداریم نتایج حاصل از این نوع بهیه‌سازی را با نتایجی كه خود بدست آورده‌ایم مقایسه كنیم. اهداف طراحی و كاربرد RSM در مدل‌سازی معیارها به عنوان تابعی از متغیرهای تصمیم،‌ موضوعاتی هستند كه در ابتدای امر به آن می‌پردازیم. سپس به كاربردی كه توابع مطلوبیت و تابع مطلوبیت پیشنهادی در بهینه‌سازی چند معیاری (در فرایند six sigma) دارند اشاره می‌كنیم.
1 ـ 4 ـ بررسی اهداف و مدلهای رگرسیون

هدف سازندگان لوازم یدكی و تجهیزات سنگین این است كه ضمن انجام جوش‌كاری‌هایی كه با استانداردها مطابقت دارد. میزان بهره‌وری را به حداكثر برسانند. موردی كه در زیر به آن می‌پردازیم نیز برهمین اساس تنظیم شده است. طراحی پارامتر جوشكاری شامل انتخاب متغیرهای تصمیمی‌می‌شود كه در شكل 3 نشان داده شده‌اند به طوری كه معیارهای نشان داده شده در شكل 4 با مشخصات مطابقت داشته باشند. سرعت حركت x5 هم یك ورودی است و هم یك معیار زیرا این متغیر تقریباً با زمان چرخة فرآیند رابطة معكوس دارد. بررسی اهداف شامل رسیدن به برای سرعت حركت می‌شود. زیرا قبلاً مشخص شده است كه این مقدار سرعت از صرف هزینه‌های اضافی درتجهیزات اضافی جلوگیری می‌كند. پارامتر برای تمام Iها برابر 5/1 است و بالاخره از آنجا كه معیارها تقریباً از اهمیت یكسانی برخوردار هستند پارامترهای (از معادله ی 11) برای تمام I ها برابر با یك در نظرگرفته می‌شود.

به منظور مدل‌سازی از معیارها به عنوان توابع ورودی‌های فرآیند، از RSM ها استفاده شده است. آزمایش‌ها، مطابق با یك طرح آزمایشی كه توسط Behnken Box ارائه شده است، صورت گرفته‌اند زیرا این طرح آزمایشی با محدودیت‌ها بودجه‌بندی مطابقت دارد و مهندسین بر این باورند كه طرح مذكور می‌تواند مدلی را ایجاد كند كه قادر است پیش‌بینی‌های درست و قابل قبولی انجام دهد. برای مقایسه، آزمایش‌ها یك بار دیگر به روش Ribardo و یا استفاده از روش‌های چندگانه (از جمله RSM های هزینه پایین كه توسط Allen & Liyong ، Koc و همكاران ، Allen و همكاران مطرح شده‌اند) صورت گرفته‌اند.
2 ـ 4 كاربرد توابع مطلوبیت متفاوت

در این بخش، بهینه‌سازی تابع مطلوبیت پیشنهادی در مورد جوشكاری را در ارتباط با كشتی‌سازی مورد بررسی قرار می‌دهیم دراین مثال چون هزینة آزمایشی هستند لازم است فرض كنیم كه واریانس فرایند در تمام منطقه ثابت است. این مثال در صورت ثابت‌بودن واریانس نیز به، نشان می‌دهد كه متد پیشنهادی چه مزایای مهمی‌دارد. یك روش كلی برای معیارهایی كه فاقد مشخصات هستند ولی می‌توان برای آنها یك هدف و یك حداقل ارزش قابل قبول تعیین كرد ارائه داده‌ایم كه به كمك آن می‌توان مطلوبیت معیار سرعت حركت را كه فاقد مشخصة مهندسی است و انحراف معیاری برابر با صفر دارد تعیین كرد.

 


از این که از سایت ما اقدام به دانلود فایل ” مقاله معرفی یك تابع مطلوبیت برای دستیابی به كیفیت Six sigma ” نمودید تشکر می کنیم

هنگام دانلود فایل هایی که نیاز به پرداخت مبلغ دارند حتما ایمیل و شماره موبایل جهت پشتیبانی بهتر خریداران فایل وارد گردد.

فایل – مقاله معرفی یك تابع مطلوبیت برای دستیابی به كیفیت Six sigma – با کلمات کلیدی زیر مشخص گردیده است:
تحقیق معرفی یك تابع مطلوبیت برای دستیابی به كیفیت Six sigma ;پژوهش معرفی یك تابع مطلوبیت برای دستیابی به كیفیت Six sigma ;مقاله معرفی یك تابع مطلوبیت برای دستیابی به كیفیت Six sigma ;دانلود تحقیق معرفی یك تابع مطلوبیت برای دستیابی به كیفیت Six sigma ;معرفی یك تابع مطلوبیت برای دستیابی به كیفیت Six sigma ;تابع مطلوبیت ;دستیابی به كیفیت; Six

مقاله بررسی میدان مغناطیسی زمین 19 صفحه doc

مقاله بررسی میدان مغناطیسی زمین در 19 صفحه ورد قابل ویرایش

فرمت فایل: doc

تعداد صفحات: 19

حجم فایل: 78 کیلو بایت

قسمتی از محتوای فایل و توضیحات:

مقاله بررسی میدان مغناطیسی زمین در 19 صفحه ورد قابل ویرایش

مقدمه

پس از پایان جنگ جهانی دوم، دولتها برای جبران خسارت جنگ روی به منابع طبیعی آوردند با شروع جنگ سرد مكتشفان بدنبال منابع مطمئن در كشورهای نزدیك آمریكا بودند كه كانادا بهترین كشور بود هم از نظر وسعت و هم از نظر منابع معدنی.

فلزات پایه مانند مس، سرب، روی و نیكل، از طرفی شرایط بد آب و هوایی از قبیل سرمای زیاد و یخبندان در قسمتی از سال اكتشافی را سخت می كرد و مهمترین عامل فاكتور زمان بود كه تأخیر در هر مرحله باعث موكول شدن ادامه عملیات به فصل بعدی شود از طرفی روشهای كند ژئوفیزیكی نیز به این تأخیر كمك می كرد.

ژئوفیزیك به دلیل ویژگیهایی كه دارد كم هزینه بودن و بیشترین سرعت بهترین راه برای برداشت بود اما متدهای گراویتی بدلیل دیگر مشكلات كنار گذاشته شد و روشهای قدیمی مغناطیس بدلیل وجود منبع میدان، وجود الكترود و تفسیر پیچیده كمتر استفاده شد. همین عوامل بعدها باعث توسعه روشهای ژئوفیزیكی شد، اولین تلاش برای استفاده از هواپیما در برداشت های EM توسط (1946) Hans land berg و این سیستم شامل 2 سیم پیچ كه در كابین هلیكوپتر می‎باشد و تنها برای توده های مدفون در عمق 5 متری می‎باشد.

از طرفی با روی كار آمدن كامپیوتر سرعت و دقت محاسبات پیچیده این روش به عنوان سریعترین و بهترین روش بكار گرفته شد.

نیاز به كشف توده های عمیق باعث شد تا پس از دهه 1970 مطالعات و طراحی هایی در این زمینه صورت بگیرد. در این مسیر موفقیتهای (INPUT) (Induced Pulse Transient) (القا پالس زودگذر) چشمگیر بوده در دهه 1980 عمده شركتهای معدنی بدنبال اكتشاف طلا بودند. در هر حال نیاز اورانیوم و فلزات پایه در نیمه دهه 1980 باعث شد روشهای اكتشاف عمیق استفاده شود شركتهای Spectrem Questem Geotem در سال 1990 اقدام به ارائه این خدمات كردند.

فصل سوم

مبانی مغناطیس سنجی و تئوری

مقدمه:

میدان مغناطیسی زمین از دیرباز نظر محققان را به خود جلب كرده بود. همیشه این حقیقت كه سوزن مغناطیسی شده آویزان از نخ همیشه در یك راستا قرار می‎گیرد دانشمندان را به فكر وامی داشت. تا اینكه ژیلبرت نظریه خود را حدود سه قرن پیش مبنی بر اینكه زمین مانند یك مغناطیس بزرگ و تا اندازه ای بی قاعده عمل می‌كند. این نظریه به همراه نظریه نیوتن در مورد گرانش را می‎توان پایه های ژئوفیزیك دانست. در واقع به كمك ژئوفیزیك می‎توان كانسار مدفون در زمین را با اطمینان مدلسازی كرد.

مطالعات ژئوفیزیكی بر مبنای خاصیت فیزیكی مورد اندازه گیری به دو دسته كلی تقسیم می‎شوند. روشهایی كه میدانهای طبیعی زمین را اندازه گیری می‌كنند (روشهای استاتیك) كه عبارتند از روشهای ثقل سنجی، مغناطیسی سنجی، تلوریك، پتانسیل خودزا و رادیومتری و روشهایی كه از میدانهای مصنوعی ایجاد شده استفاده می‌كنند (روشهای دینامیك) كه شامل دو دسته مهم می باشند. روشهای الكتریكی و روشهای لرزه نگاری، روشهای استاتیك نسبت به روشهای دینامیك سریع و كم خرج هستند و عموماً در اكتشاف نیمه تفصیلی و شناسایی ساختمانی زمین شناسی استفاده می‎شوند و بیشتر اطلاعات كیفی بدست می دهند. در روشهای دینامیكی با مطالعه تغییرات میدان مصنوعی ایجاد شده در اثر حضور مواد مختلف می‎توان آنالیزهای بهتر و مشخص تری همراه با تفسیرهای كمی و كیفی انجام داد. روشهای دینامیك اغلب وقت گیر و پرهزینه هستند ولی تجارب علمی و نتایج بدست آمده، كاربرد موفقیت آمیز این روشها را ثابت كرده است.

3-1-2- میدان مغناطیسی زمین

شكل میدان مغناطیسی در سطح زمین بطور تقریب معادل شكلی است كه با قرار دادن یك آهنربا كوچك ولی پرقدرت در مركز زمین بوجود می‎آید به شرط آنكه قطب شمال مغناطیسی این آهنربا رو به جنوب بوده و نسبت به محور چرخش زمین مایل باشد. اگر میدان كاملاً منظم بود، خطوط نیرو در قطب محور مغناطیسی قائم و در استوای مغناطیسی افقی می بود. استوای مغناطیسی دایرة عظیمه ای است كه نسبت به استوای واقعی مایل است. (به شكل زیر توجه شود.)

3-1-3- مفاهیم اصلی مغناطیس

3-1-3-1- نیروی مغناطیسی

رابطه نیروی مغناطیسی از قانون كولن برای قطبهای مغناطیسی بدست آمده و نمادگذاری آن تقریباً شبیه قانون نیوتن درباره نیروی گرانی است. این رابطه بدین صورت است:

(3-1)

F نیروی وارد بر m2 بر حسب دین، r فاصلة قطبها برحسب سانتیمتر و جهت نیرو از m1 ، m2 است. قطب ها خودشان مجازیند، زیرا نمی توانند بصورت مجزا وجود داشته باشند و فقط به صورت زوج ظاهر می‎شوند. تراوایی مغناطیسی است كه كمیتی بدون بعد بوده و مقدار آن در خلاء دقیقاً برابر او در هوا نیز عملاً مساوی 1 است.

اگر دو قطب m2 m1 هر یك به شدت یك emu در خلأ (emu ، واحد قطب مغناطیسی در سیستم تcgs) در فاصله یك سانتیمتری از یكدیگر قرار گیرند. نیروی بین آنها برابر یك دین است، برخلاف حالت گرانی كه در آن نیرو همیشه ربایشی است، نیروی ایستا مغناطیسی موقعی ربایشی است كه علامت قطبها مخالف یكدیگر باشند و زمانی رانشی است كه علامتها یكسان باشند. براساس قرارداد قطبی كه به سوی قطب شمال مغناطیسی زمین جذب شود (شمالجو) قطب مثبت و قطبی كه به سوی قطب جنوب مغناطیسی زمین جذب شود، قطب منفی جنوبجو است.

3-1-3-2- قدرت میدان مغناطیسی

قدرت میدان مغناطیسی، نیروی وارد بر واحد قطب می‎باشد.

(3-2)

كه در آن یك قطب مجازی در یك نقطه از فضا است. در سیستم cgs، H بر حسب ارستد، یعنی دین بر واحد قطب بیان می‎شود.

3-1-3-3- گشتاور مغناطیسی

قطبهای مغناطیسی همیشه به صورت زوج وجود دارند. جوهر اصلی مغناطیسی، دو قطبی مغناطیسی است. دو قطب با قدرت های +m و -m را فاصله l از یكدیگر جدا می‌كند، در این صورت گشتاور مغناطیسی چنین تعریف می شود:

(3-3)

گشتاور مغناطیسی برداری در جهت بردار واحد از قطب منفی به سوی قطب مثبت است.

3-1-3-4- شدت مغناطیدگی

یك جسم مغناطیسی در یك میدان مغناطیسی خارجی در اثر القا مغناطیده می‎شود. شدت مغناطیدگی متناسب با قدرت میدان و جهت آن جهت میدان است و طبق تعریف عبارت است از گشتاور مغناطیسی در واحد حجم، یعنی

(4-3)

در عمل این مغناطیدگی به حدی است كه قطبهای مواد مغناطیسی را به خط می‌كند. بدین علت I اغلب قطبش مغناطیسی نامیده می‎شود.

3-1-3-5- خودپذیری مغناطیسی

درجه مغناطیدگی جسم را خودپذیری مغناطیسی آن مشخص می‎شود و به صورت زیر تعریف می‎شود.

(5-3)

خودپذیری، پارامتری اساسی در كاوشهای مغناطیسی است، زیرا پاسخ مغناطیسی سنگها و كانیها را مقدار ماده مغناطیسی داخل آنها تعیین می‌كند و مقدار K در ماده مغناطیسی خیلی بیشتر از خود سنگها و كانیها است.

3-1-3-6- القای مغناطیسی

چنانچه جسم مغناطیسی در میدان خارجی H قرار گیرد، قطبهای داخلی آن در اثر میدان H كم و بیش در یك خط قرار می گیرند و خود میدان H را بوجود می آورند. این میدان باعث افزایش میدان كل در داخل جسم می‎شود. این میدان اضافی به شدت مغناطیسی بستگی دارد. طبق تعریف، القای مغناطیسی، B ، میدان كل در داخل جسم است كه می‎تواند به صورت زیر نوشته شود.

-1-5- بی هنجاریهای مغناطیسی محلی توضیح بیشتر

تغییرات عمده محلی و منطقه ای به جز تغییرات زمانی مربوط به میدان مغناطیسی زمین در نتیجه محتوای كافی مغناطیسی نزدیك به سطح است. مقدار این بی هنجاریها اغلب كم و بیش زیاد است و گاهی حتی به دو برابر میدان اصلی نیز می رسد. مرز پایان این بی هنجاریها نقطه كوری می‎باشد. بنابراین این بی هنجاریها به عوامل نزدیك سطح زمین مربوط هستند.

هدف از كاوشهای مغناطیسی پیدا كردن بی هنجاریهای مغناطیسی محلی در نقاطی است كه در خور توجه باشند. این بی هنجاریها می‎توانند مرتبط با نهشته های كانساری مورد تجسس در یك منطقه اكتشافی باشند.

استفاده از ایربرن در مطالعات ژئوفیزیكی

امروزه با توجه به پیشرفت تكنولوژی و نیاز به هر چه سریع تر انجام دادن پروژه های اكتشافی بدلیل شرایط نامطلوب برداشت در فیلد، هزینه گروه اكتشاف، شرایط نامطلوب آب هوایی در فصول مختلف دلایل مهمی برای ارتقاء برداشتهای ژئوفیزیكی هستند كه مكتشفان به دنبال راههایی هستند تا برداشت در زمان كمتر و با هزینه كمتر و دقت بالاتر انجام شود و در این راه در زمینه بهینه سازی پروژه های ژئوفیزیكی ایربرن (مغناطیس هوابرد) یكی از مهمترین ابزارها در دست مكتشفین و از طرفی روی كار آمدن نرم افزارهای دقیق تفسیر و تصحیح داده های مغناطیسی نیز باعث افزایش سرعت و دقت تصحیحات مختلف می شود.

 


از این که از سایت ما اقدام به دانلود فایل ” مقاله بررسی میدان مغناطیسی زمین ” نمودید تشکر می کنیم

هنگام دانلود فایل هایی که نیاز به پرداخت مبلغ دارند حتما ایمیل و شماره موبایل جهت پشتیبانی بهتر خریداران فایل وارد گردد.

فایل – مقاله بررسی میدان مغناطیسی زمین – با کلمات کلیدی زیر مشخص گردیده است:
تحقیق بررسی میدان مغناطیسی زمین ;پژوهش بررسی میدان مغناطیسی زمین ;مقاله بررسی میدان مغناطیسی زمین ;دانلود تحقیق بررسی میدان مغناطیسی زمین ;بررسی میدان مغناطیسی زمین ;میدان مغناطیسی; زمین

مقاله مجموعه‌های مركزی و شعاع‌ها در گراف‌های مقسوم علیه صفر از حلقه‌های جابجایی 45 صفحه doc

مقاله مجموعه‌های مركزی و شعاع‌ها در گراف‌های مقسوم علیه صفر از حلقه‌های جابجایی در 45 صفحه ورد قابل ویرایش

دسته بندی: علوم پایه

فرمت فایل: doc

تعداد صفحات: 45

حجم فایل: 228 کیلو بایت

قسمتی از محتوای فایل و توضیحات:

مقاله مجموعه‌های مركزی و شعاع‌ها در گراف‌های مقسوم علیه صفر از حلقه‌های جابجایی در 45 صفحه ورد قابل ویرایش

فهرست

عنوان………………………………………………………………………………………………….

پیش گفتار …………………………………………………………………………………………..

خلاصه‌ی مطالب ………………………………………………………………………………….

1فصل اول ………………………………………………………………………………………….

1-1مقدمه …………………………………………………………………………………………..

1-2پیش نیازها …………………………………………………………………………………..

تعاریف ……………………………………………………………………………………………….

قضیه ها………………………………………………………………………………………………

2فصل دوم …………………………………………………………………………………………

2-2مركز ……………………………………………………………………………………………

2-3 میانه …………………………………………………………………………………………..

2-4 مجموعه های غالب ……………………………………………………………………….

منابع …………………………………………………………………………………………………………..

پیش گفتار

تاریخ، خود نقطه‌ی عطف شمارگانی است كه پیوسته و ناپیوسته چهار مضراب عشق را حول محور تمركز اعداد نواخته و به اثبات حقانیت واحد، دراصول هستی پرداخته است.

امتداد جریان ثبوت حقانیت شمارگان، خواه در آن برهه از زمان كه خوارزمی اش می‌سرود و چه در دیگر زمان ها كه اقلیدس و فیثاغورثش تجلی بخشیدند، شاه بیت های مطلعش را با تخلص آخرش پیوند زدند تا غزل گونه ای باشد، غزل شكار، نه تجنیسش افراط بخشیدند و نه جذرش تفریط، چرا كه عدد یك واحد، دو واحد عدد یك ماند وخواهد ماند.

خلاصه‌ی مطالب

برآن شدم تا با تلاش مستمر مطالبی را از نظر گرامیتان بگذرانم كه بدیع باشد و قابل ارائه، امیدوارم رضایت خاطر شما خوانندگان گرامی را جلب نمایم. دراینجا خلاصه‌ای از مطالبی كه مطالعه خواهید كرد آورده شده است.

دریك حلقه‌ی جابجایی و یكدار R، گراف مقسوم علیه صفر، ، گرافی است كه رأس های آن مقسوم علیه های صفر غیرصفر R می باشند كه درآن دو رأس مجزای xو y مجاورند هرگاه xy=0. این مقاله اثباتی براین مطلب است كه اگر R نوتری باشد آن گاه شعاع ،0،1 و یا 2 می باشد و نشان داده می شود كه وقتی R آریتن می‌باشد اجتماع مركز با مجموعه {0} اجتماعی از ایده آل های پوچ ساز است. زمانی كه مركز گراف مشخص شده باشد می توان قطر را تعیین كرد و نشان داده می‌شود كه اگر R حلقه‌ی متناهی باشد آن گاه میانه زیر مجموعه ای از مركز آن است. زمانی كه R آریتن باشد با به كاربردن عناصری از مركز می‌توان یك مجموعه‌ی غالب از ساخت و نشان داده می شود كه برای حلقه‌ی متناهی ، كه F میدان متناهی است، عدد غالب مساوی با تعداد ایده آل های ماكسیمال مجزای R است. و همچنین نتایج دیگری روی ساختارهای بیان می‌شود.

واژه های كلیدی

مجموعه های مركزی؛ حلقه‌ی جابجایی؛ مقسوم علیه صفر؛ گراف مقسوم علیه صفر
فصل اول

1-مقدمه

حلقه‌ی جابجایی و یكدار R داده شده است. گراف مقسوم علیه صفر، ، گرافی است كه رأس های آن مقسوم علیه های صفر غیرصفر حلقه R می باشند، بین دو رأس مجزای x و y یال وجود دارد اگر وفقط اگر xy=0 باشد. گراف مقسوم علیه صفر حلقه‌ی R با نشان داده می شود. این تعریف از ابتدا توسط livings ston (1999) و anderson بیان شد كه تعداد زیادی از ویژگی های اساسی مورد بررسی قرار گرفت. تعریف اصلی توسط Beck (1988) و Nasser (1993) و Auderson بیان شد كه همه‌ی عناصر حلقه به عنوان رأس های گراف انتخاب می شدند.

و anderson et al.(2001) De meyer and Schnieider (2002) Smit (2002) مقاله‌های دیگری درارتباط با گراف مقسوم علیه صفر از حلقه های جابجایی می‌باشند. این ساختار های گرافیكی به شكل موضوع های جبری دیگر توسط Cannon et al.(2005) and DeMeyer et al.(2002) Redmond (2002)2003 2004) تعمیم داده شده است، كه در ادامه به آن می پردازیم.

درطول این پژوهش برآنیم كه نتایجی را روی حلقه های یكدار و جابجایی متناهی بیابیم. این نتایج برای عمومی ترین موارد ممكن بیان می شود. هدف ارائه دادن همه‌ی نظریه های كاربردی از مركزیت گراف و تحقیق درمورد مفاهیم تقریباً محض از گراف های مقسوم علیه صفر می باشد. ابتدا نشان داده می شود كه شعاع های گراف مقسوم علیه صفر یك حلقه نوتری و جابجایی و یكدار 0، 1، 2 می‌باشد. این قضیه دربخش های بعدی برای تعریف خصوصیات سه مجموعه مركزی (مركز، میانه و مجموعه های غالب با اندازه‌ی می نیمال) درگراف های مقسوم علیه صفر از حلقه‌های جابجایی و یكدار به كاربرده می شود. و نیز ارتباط بین این مجموعه ها مورد بررسی قرار می گیرد. به عنوان پیامدی از این نتایج، ویژگی های دیگری از را بیان می كنیم كه از جمله‌ی آن ها قطر و كران های روی تعداد یال های گراف می‌باشد.

2-پیش نیازها

بالطبع لازمه‌ی پردازش به مبحث مجموعه های مركزی و شعاع ها در گراف های مقسوم علیه صفر حلقه های جابجایی واقف بودن به تعاریفی است كه آن را باید پیش نیاز نامید:

تعریف1.2.1 پوچ ساز (annihilator) x مجموعه‌ی عناصر می باشد به طوری كه xy=0 به عبارت دیگر

تعریف 2.2.1 عنصر ناصفر x درحلقه‌ی R را یك مقسوم علیه صفر (zero dirisor) گوییم هرگاه عنصر ناصفری از R مانند موجود باشد به طوری كه xy=0.

Ann(x) = ????????????/

فرض كنید ؟؟؟؟؟ آن گاه ؟؟؟؟؟؟؟؟؟؟ چون ؟؟؟؟؟؟ یك ایده آل ؟؟ است ؟؟؟؟ را ماد می كند ؟؟؟؟ فرض میكنیم ؟؟؟؟ برای مقدار حقیقی s . حالا اگر میانه؟؟؟ مساوی با مركز؟؟؟ باشد آ نگاه deg(w) = deg(x) پس : ؟؟؟؟؟؟؟؟؟؟؟؟؟

بعد از خلاصه كردن و فاكتور گیری داریم :

؟؟؟؟؟؟؟؟؟؟؟???????????????????

ولی ما ؟؟؟؟ در نظر گرفتیم پس به تناقض رسیدیم بنابراین تجزیه آرتین از R نباید عامل غیر میدان داشته باشد . و هم چنین این روندی برای اثبات این مطلب است كه میدان ها باید دینالیته یكسان داشته باشند . بعد از شرح قضیه 4.3.2 و نتیجه 5.3.2 اكنون چند مثال را بررسی میكنیم . در مواردی كه میدان ؟؟؟ یافته داریم اگر ؟؟؟؟ مركز و میانه ؟؟؟ مجموعه ی تمام رئوس می باشند . اگر ؟؟؟؟؟؟؟ آن گاه مركز و میانه ؟؟؟ مجموعه ؟؟؟؟؟؟؟؟؟ می باشند ( به شكل 2 ، صفحه 26 ) نگاه كنید . اگر ؟؟؟؟؟؟ مركز ؟؟؟؟؟؟ و میانه ؟؟؟؟؟؟؟؟ می باشد . در مواردی كه میدان تحویل ناپذیر باشد اگر ؟؟؟ آن گاه مركز ؟؟؟؟ ، ؟؟؟؟؟؟ و میانه ؟؟؟؟؟ می باشد ( به شكل 1 ، صفحه 26 ) نگاه كنید . توجه كنید كه دو مثال آخر نشان می دهد فقط در بعضی از موارد عناصری از میانه پوچ توان خواهند بود .

-4-2 – مجموعه های غالب و كار بردهای دیگر (Domainting sets)

تعریف 1.4.2 برای هر گراف G یك مجموعه غالب زیر مجموعه ای مانند s از v(G) (مجموعه ی رئوس گراف G ) می باشد به طوری كه هر رأس گراف G در S و یا هر رأس گراف گراف G از عناصر S مجاور می باشد .

تعریف 2.4.2 برای هر گراف G اندازه ی كوچك ترین مجموعه ی غالب ممكن را عدد غلبه می نامیم .

تعریف 3.4.2یك مجموعه غالب S را همبند می نامیم هر گاه زیر گراف القایی تولید شده توسط S ( زیر گراف H از G با مجموعه ی رأس های S كه دقیقا رأس هایی در H مجاورند كه در G مجاورند ) همبند باشد .

تعریف 4.4.2 اندازه ی كوچك ترین مجموعه ی غالب همبند را عدد غلبه همبندی می نامیم . مجموعه های غالب و مجموعه های غالب همبند با اندازه ی می نیمال را می توان به عنوان اندازه های دیگری از مركزیت در گراف در نظر گرفت.

قضیه 6.4.2 فرض كنید R یك حلقه ی جابجایی و یكدار آرتین باشد كه حوزه صحیح نیست . اگر شعاع(R) ? حد اكثر یك باشد آ نگاه عدد غلبه (R) ؟ ، 1 است . اگر شعاع (R) ؟ ، 2 باشد آن گاه عدد غلبه (R) ؟ ؤ برابر با تعداد عوامل در تجزیه ارتین R می باشد . بویژه عدد احاطه كننده متناهی و حداقل 2 می باشد .

برهان : اگر شعاع حداكثر 1 باشد : دو حالت داریم : اگر شعاع 0 باشد تنها یك رأس داریم و عدد غلبه 1 می باشد و حكم بدیهی است . اگر شعاع 1 باشد ، و هر عضو از مركز (R) ؟ یك مجموعه غالب تشكیل می دهد ( زیرا ماكسیمم فاصله هر رأس از مركز 1 می باشد یعنی هر رأس مركز با دیگر رئوس مجاور می باشد بنابراین هر رأس مركز می تواند یك مجموعه ی غالب تشكیل دهد ) پس عدد غلبه كه اندازه كوچكترین مجموعه غالب ممكن است 1 می‌شود و حكم ثابت می شود.

حال فرض كنیم شعاع (R) ؟ 2 باشد ثابت می كنیم عدد غلبه (R) ؟ با تعداد فاكتورها در تجزیه آرتین R برابر می باشد .

فرض كنیم شعاع (R) ؟ ، 2 و R= ????????????/

تجزیه ی آرتین R باشد . برای هر I=1 … n و xi ثابت در مركز (Ri) ؟ را در نظر می گیریم و yi را به صورت زیر تعریف می كنیم . yi= (0….. 0 xi 0 …. …. 0) و برای هر j= 1 … m ، zj را به صورت زیر در نظر می گیریم : zj = ( 0 … 0 1 0 … 0) كه در ایه ی n+j ام از fj همانی می باشد . مجموعه ی غالب s به صورت : s=???????????? خواهد بود توجه كنید كه همه ی عناصر مجاورند .

فرض كنید w=(????????????????) یك رأس (R) ؟ است آن گاه w با مختصات مشخص شده یك مقسوم علیه صفر از حلقه هایمربوط می باشد . اگر برای هر ؟؟؟؟؟ یك مقسوم علیه صفر باشد آن گاه w با yi مجاور است . اگر برای هر مقدار ؟؟؟؟

، bj=0 باشد آن گاه w با zj مجاور است . پس هر عضو از مجموعه رأس های (R) ؟ با عضوی از S یك مجموعه غالب میباشد.

حال فرض می كنیم شعاع (R) ؟ ، 2 است و B یك مجموعه غالب و ؟؟؟؟‌از آن جا كه (R) ؟ هیچ رأس مجاور با همه رئوس ندارد (شعاع 2 است) ، n+m?3 در نظر می گیریم برای هر k=1 … n+m ، ؟؟؟؟؟؟؟؟؟ می باشد كه صفر درایه ی k ام است . هر ؟؟ یك رأس گراف (R) ؟ می باشد (مقسوم علیه صفر میباشد ) برای هر k : ؟؟؟ یا ؟؟ با یك عضو از B مجاور میباشد . پس یا ؟؟؟؟ یا یك عضو ؟؟؟؟؟؟ وجود دارد كه اگر ؟؟؟؟؟؟؟ آن گاه ؟؟؟؟؟؟؟ ؟؟؟ و اگر ؟؟؟؟؟؟ آن گاه ؟؟؟؟؟؟ پس B حداقل n+m عضو دارد .

یك نتیجه مستقیم از قضیه ی بالا این است كه (R) ؟ ، 2 باشد آن گاه عدد غلبه با تعداد ایده آل های ماكسیمال مجزا از R مساوی می باشد ولی ممكن است زمانی كه شعاع 1 است این نتیجه برقرار نباشد . برای مثال ؟؟؟؟؟؟ یك گراف ستاره است برای هر میدان F كه شعاع آن 1 می باشد ولی ؟؟؟ در ایده آل ماكسیمال مجزا دارد . نتیجه ای كه در ادامه آمده است ارتباط بین عدد غلبه و تعداد ایده آل های ماكزیمال را در موارد متناهی بیان می كند .

نتیجه 7.4.2 – فرض كنید R یك حلقه جابجایی و یكدار متناهی باشد كه میدان نیست . فرض كنید M عدد غلبه (R) ؟ باشد . اگر (R) ؟ گراف ستاره نباشد آ ن گاه R ، M ایده ال ماكسیمالمجزا دارد . اگر (R) ؟ گراف ستاره باشد آ ن گاه R ، 2 ایده آل ماكسیمال مجزا دارد یا R با 5 حلقه موصفی و؟ ؟؟؟؟ ، ؟؟؟ ؟؟؟؟؟؟؟؟ ، ؟؟؟؟؟؟؟ ، یكریخت می باشد ( به عبارت دیگر اگر (R) ؟ یك گراف ستاره باشد : اگر R موضعی باشد آ ن گاه R ، M ایده آل ماكسیمال مجزا دارد .

برهان : اگر (R) ؟ گراف ستاره نباشد : اگر شعاع (R) ؟ 0 یا 1 باشد ان گاه R موضعی و M=1 است . اگر شعاع (R) ؟ ، 2 باشد آن گاه در قضیه قبل (6.4.2) دیدیم كه تجزیه آرتین R ، M فاكتور دارد . كه نتیجه می دهد R ، M ایده آل ماكسیمال مجزا دارد .

 


از این که از سایت ما اقدام به دانلود فایل ” مقاله مجموعه‌های مركزی و شعاع‌ها در گراف‌های مقسوم علیه صفر از حلقه‌های جابجایی ” نمودید تشکر می کنیم

هنگام دانلود فایل هایی که نیاز به پرداخت مبلغ دارند حتما ایمیل و شماره موبایل جهت پشتیبانی بهتر خریداران فایل وارد گردد.

فایل – مقاله مجموعه‌های مركزی و شعاع‌ها در گراف‌های مقسوم علیه صفر از حلقه‌های جابجایی – با کلمات کلیدی زیر مشخص گردیده است:
تحقیق مجموعه‌های مركزی و شعاع‌ها در گراف‌های مقسوم علیه صفر از حلقه‌های جابجایی;پژوهش مجموعه‌های مركزی و شعاع‌ها در گراف‌های مقسوم علیه صفر از حلقه‌های جابجایی;مقاله مجموعه‌های مركزی و شعاع‌ها در گراف‌های مقسوم علیه صفر از حلقه‌های جابجایی;دانلود تحقیق مجموعه‌های مركزی و شعاع‌ها در گراف‌های مقسوم علیه صفر از حلقه‌های جابجایی;مجموعه‌های مركزی